Так как ширина диаграммы направленности для разных плоскостей отличается незначительно, то будем производить расчет только для одной плоскости.
--- для плоскости H
для плоскости E
Рис. 3- Диаграмма направленности рупорной антенны
Коэффициент направленного действия рупора ориентировочно определяется:
(2.2.4)
Для обеспечения круговой поляризации в рупорную антенну помещают фазирующие секции. Поместим в раскрыв рупора фазирующую секцию(рис.4). Такая фазирующая секция состоит из наклоненных под углом 45 градусов параллельных металлических пластин, расположенных в раскрыве рупора. Принцип работы таких пластин основан на том, что падающее на пластины линейно поляризованное поле (например, вертикально поляризованное поле) может быть разложено на две взаимно перпендикулярные составляющие поля (Etg и En) с одинаковыми фазами и амплитудами(рис.5). Тонкие металлические пластинки влияют на скорость распространения только той составляющей поля, электрический вектор которой параллелен пластинам (т.е. Etg).
Выбирая расстояние между пластинами a и их ширину l, можно получить необходимый сдвиг фаз между составляющими поля.
Расстояние между пластинами выбирается из следующего неравенства:
.
Возьмем x=0,75?=0,75*0,05=0,375 м. (2.2.5)
Ширина пластин l фазирующей секции, при которой на ее выходе две взаимно перпендикулярные составляющие поля Etg и En будут сдвинуты по фазе на 90 градусов, определяется по формуле:
, где (2.2.6)
(2.2.7)
-длина волны в свободном пространстве.
Рис. 4-Рупорная антенна с фазирующей секцией
Рис. 5-Разложение поля металлическими пластинами в раскрыве рупора на составляющие
2.3 Расчет характеристик антенны
Теперь, когда основные данные облучателя и параболоида приближенно найдены, следует произвести расчет диаграммы направленности. Наиболее универсальным является апертурный метод расчета, которым мы и воспользуемся.
Расчет апертурным методом выполняется обычно в 2 этапа.
По известной нормированной диаграмме направленности облучателя F() определяется поле
в раскрыве параболоида F(). При этом считается, что фазовый центр облучателя (точка, из которой распространяются сферические волны) совмещен с фокусом параболоида, а параболоид находится от облучателя на расстоянии, соответствующем дальней зоне. Как известно, в сферической волне амплитуда напряженности поля убывает обратно пропорционально расстоянию, поэтому на пути от фокуса до поверхности зеркала (расстояние от фокуса до разных точек параболоида различное) произойдет изменение амплитудных соотношений в соответствии с изменением / (/ возрастает по мере движения точки от центра зеркала к его периферии). После отражения от поверхности зеркала пучок лучей принимается за параллельный, а волна за плоскую. По этой причине можно считать, что амплитудные соотношения поля на поверхности зеркала соответствуют амплитудным соотношениям на раскрыве. Кроме того, равенство путей, проходимых любым лучом от фокуса до поверхности раскрыва, позволяет утверждать, что поле на раскрыве будет синфазным.
Поле на раскрыве можно представить уже известным выражениям. Если ввести нормированный раскрыв ( меняется от 0 до RП, а R при этом приобретает значения от 0 до 1), то нормированное распределение поля на нормированном раскрыве можно записать в виде
(2.3.1)
Последняя операция необходима для того, чтобы можно было пользоваться при расчете диаграммы направленности -функциями.
При расчете распределения поля на раскрыве целесообразно составить табл. 2.3.1
sin()
cos()
F(R)
25
0.423
0.906
1.102
0.466
0.993
0.252
Таким образом, в результате расчета на первом этапе определено нормированное распределение поля на раскрыве.
Распределение поля в раскрыве зеркала антенны показано на рис. 6.
По найденному распределению поля на раскрыве вычисляется диаграмма направленности зеркальной антенны . Типичная картина распределения поля на раскрыве зеркала показана на рисунке 7. Она может быть аппроксимирована при помощи соотношения:
(2.3.2)
где =0.25- равномерная часть распределения поля;
=0.75- неравномерная часть распределения поля;
График аппроксимации при n=2 изображен на рисунке 6.
Нормированная диаграмма направленности
где -
- радиус большого зеркала
- функция порядка n, аргумента U
- лямбда-функция (2.3.4)
Построим диаграмму направленности зеркальной антенны в декартовой системе координат.
Рупорная антенна с вращающейся поляризацией состоит из следующих элементов:
Рупор;
Волновод;
Возбуждающего устройства;
Рис.8 - Рупорная антенна с вращающейся поляризацией
Одним из важнейших элементов рупорной антенны с вращающейся поляризацией является возбуждающее устройство. Оно предназначено для формирования двух перпендикулярно-поляризованных волн с требуемым соотношением амплитуд, причем нежелательные типы волн не должны возбуждаться. Возбудитель должен эффективно работать во всем диапазоне волн. Пусть приемник соединен с антенной коаксиальным кабелем. Возбуждение антенного волновода будет осуществляться штырем расположенным под 45 градусов в углу сечения прямоугольной секции волновода, штырь соединяется с приемником коаксиальным кабелем.
2.4.1 Выбор размеров волновода
Размеры рупора рассчитаны ранее: aр=0.126 м., bр=0.098 м.
Определим длину рупора в плоскости E.
, тогда Rв=0.096 м. (2.4.1)
Определим длину рупора в плоскости Н.
, тогда Rа=0,105 м. (2.4.2)
Вычислим углы раскрыва рупора:
, ?а=30.8° (2.4.3)
, ?b=37.4° (2.4.4)
Фазовый центр: , Fc=0.101 м. (2.4.5)
Выбор размеров поперечного сечения прямоугольного волновода(рис.9) а и b производится из условия распространения в волноводе только одного типа
волны H10: 0.6a0.9
Примем а=0.75=0.0375 м. (2.4.6)
Размер b должен удовлетворять условию:
, тогда b=0.023 м (2.4.7)
Рис.9 - Прямоугольный волновод с установленным наклонным штырем
Длина отрезка волновода 1 от возбуждающего штыря до закорачивающей стенки выбирается из условия согласования с питающим коаксиалом.
, тогда t1=0.017 м. (2.4.8)
Длина волновода 2 от возбуждающего устройства до горловины рупора выбирается из условия фильтрации высших типов волн. Вблизи штыря кроме волны H10 возбуждается множество высших типов волн, все они оказываются в за критическом режиме и по мере движения к рупору затухают по exp. Высшие типы волн не должны проходить в горловину рупора, а затем в его раскрыв, для этого их амплитуда должна уменьшиться на длине 2 примерно в 100 раз.
, (2.4.9)
где крH11 - критическая длина волны H11, равная a.
Отсюда 2=0.042 м.
Найдем расстояние от раскрыва до горловины рупора, одинаковое в плоскостях E и H:
h=RА-RАa/ap (2.4.10)
h=0.105-0.1050.0375/0.126=0.074 м.
2.4.2 Расчет возбуждающего устройства
Волна, отраженная от зеркала, ухудшает согласование облучателя лишь в том случае, когда ее поляризация соответствует поляризации облучателя в режиме приема. Поэтому облучатель с круговой поляризацией не принимает отраженную волну, так как направление вращения вектора Е поля после отражения от металла меняется на обратное и волна не проникает в линию, питающую облучатель.
Критерием согласования возбуждающего устройства с волноводом служит режим бегущей волны в коаксиальном питающем фидере, т.е. равенство входного сопротивления Rвх возбуждающего устройства волновому сопротивлению фидера ф(для коаксиального провода 75 Ом).
Rвх=ф (2.4.11)
(2.4.12)
где x1=a/2 - положение штыря на широкой стенке волновода (по середине);
в=120в/=1200.067/0.05=505 Ом- волновое сопротивление волновода;
hд- действующая высота штыря в волноводе, геометрическая высота которого l определяется по следующей формуле:
(2.4.13)
Теперь из формулы (2.4.12) выразим hд:
Из формулы (2.4.13) найдем геометрическую высоту штыря
На этом расчет рупорной антенны с вращающейся поляризацией закончен.
По горизонтали 0.565 см
По вертикали 1.5 см
Страницы: 1, 2
